À l’approche de la température critique $T_c$ d’une transition de phase, la thermodynamique d’un système est dominée par les fluctuations. Des régions de l’état ordonné apparaissent et disparaissent, ces zones devenant de plus en plus grandes à mesure que la température se rapproche de la température critique $T_c$. Cependant, les fluctuations classiques ne sont importantes que lorsque : |T-Tc|/Tc<0.1

Cependant, cela change complètement si l’on considère un paramètre d’ordre classique et que l’on abaisse la température de transition jusqu’au zéro absolu. Par exemple, au moyen de la pression, du dopage ou par l’application d’un champ magnétique. Ce sont Hertz, puis Millis, qui ont montré que les fluctuations quantiques se développant alors au niveau du point critique quantique (QCP) se font ressentir jusqu’à des températures étonnamment élevées. De plus, la supraconductivité non conventionnelle est souvent observée à proximité de ce QCP, comme c’est le cas pour le $\text{CeIn}_3$, ainsi qu’il a été proposé pour la première fois par Lawrence.

Il s’avère que de nombreux supraconducteurs non conventionnels se trouvent au voisinage d’un QCP. Par exemple, dans le $\text{CeCoIn}_5$, qui est un supraconducteur non conventionnel à fermions lourds, les mesures de chaleur spécifique et de résistivité électrique indiquent que pour des champs appliqués le long de l’axe c, où le champ critique supérieur est d’environ 5 T, le système se trouve presque à un QCP.